เมื่อขยายสัญญาณที่อ่อนแอมักจะจําเป็นต้องลดเสียงรบกวนทางไฟฟ้าโดยเฉพาะอย่างยิ่งในช่วงแรกของการขยาย ในฐานะที่เป็นองค์ประกอบกระจายตัวต้านทานในอุดมคติก็ทําให้เกิดเสียงรบกวนตามธรรมชาติที่ขั้วของพวกเขาที่ผันผวนแบบสุ่ม เสียงของจอห์นสันเป็นผลมาจากการเปลี่ยนแปลงอุณหภูมิของตัวต้านทานซึ่งเป็นแหล่งเสียงพื้นฐานของตัวต้านทานและสามารถคาดการณ์ได้โดยทฤษฎีบทการกระจายคลื่น การใช้ค่าความต้านทานที่ใหญ่ขึ้นจะสร้างเสียงรบกวนจากแรงดันไฟฟ้าที่มากขึ้นในขณะที่ค่าความต้านทานที่น้อยกว่าจะสร้างเสียงรบกวนในปัจจุบันที่ใหญ่ขึ้นที่อุณหภูมิที่กําหนด
เสียงความร้อนของตัวต้านทานจริงอาจมากกว่าที่คาดการณ์ไว้ในทางทฤษฎีและการเพิ่มขึ้นของมักจะขึ้นอยู่กับความถี่ เสียงรบกวนส่วนเกินของตัวต้านทานจริงจะสังเกตได้เฉพาะเมื่อกระแสไหลผ่านเท่านั้น ระบุในหน่วย μV / V / DECADE -μV ต่อโวลต์ของเสียงรบกวนที่ใช้กับตัวต้านทานที่ความถี่สูงกว่าสิบเท่า ความถี่จะถูกวัดเป็น dB ดังนั้นตัวต้านทานที่มีดัชนีเสียงรบกวน 0 dB จะแสดงเสียงรบกวนส่วนเกิน 1μV (สี่เหลี่ยมรากหมายถึง) ต่อแรงดันไฟฟ้าบนตัวต้านทานสําหรับแต่ละทศวรรษความถี่ ดังนั้นเสียงรบกวนที่มากเกินไปเป็นตัวอย่างของเสียงรบกวน 1 / f ตัวต้านทานรวมฟิล์มและคาร์บอนผลิตเสียงรบกวนที่ความถี่ต่ํากว่าตัวต้านทานชนิดอื่น ๆ และมักใช้ตัวต้านทานแผลลวดและฟิล์มสําหรับลักษณะเสียงรบกวนที่ดีกว่า ตัวต้านทานคอมโพสิตคาร์บอนมีดัชนีเสียงรบกวน 0dB ในขณะที่ตัวต้านทานฟอยล์อาจมีดัชนีเสียงรบกวน -40dB และโดยปกติแล้วเสียงจรจัดของตัวต้านทานฟอยล์ไม่สําคัญ ตัวต้านทานพื้นผิวฟิล์มบางโดยทั่วไปมีเสียงรบกวนต่ําและเสถียรภาพทางความร้อนที่ดีกว่าตัวต้านทานพื้นผิวฟิล์มที่หนากว่า
เสียงความร้อนของตัวต้านทานยังขึ้นอยู่กับขนาด โดยทั่วไปเมื่อขนาดทางกายภาพของตัวต้านทานเพิ่มขึ้น (หรือตัวต้านทานหลายตัวถูกใช้ขนานกัน) เสียงส่วนเกินจะลดลงเมื่อความต้านทานคลื่นอิสระของชิ้นส่วนขนาดเล็กแผ่ออกไป